F theta линза: TYDEX: ТГц асферические f-theta линзы

TYDEX: ТГц асферические f-theta линзы

1. Главная
2. Продукты
3. ТГц оптика
4. ТГц асферические f-theta линзы

Управление излучением необходимо во многих сферах терагерцовой фотоники. Главным образом, оно осуществляется с помощью параболических зеркал и сферических линз. Однако, вместо последних для фокусировки излучения в системах терагерцовой визуализации и сканирования можно использовать f-theta линзы, способные обеспечить плоскую фокусирующую поверхность и почти постоянный размер пятна по всему полю сканирования.

Рис. 1. ТГц асферическая f-theta линза

Такие линзы разработаны для обеспечения линейного смещения луча как линейной функции угла отклонения, что приводит к постоянной скорости сканирования на плоской поверхности. F-theta линзы также обеспечивают постоянную фазу широкополосного ТГц излучения в плоскости сканирования и высокое разрешение изображения. Изображения, формируемые объективами f-theta, обладают бочкообразным искажением, а положение пятна на плоскости изображения прямо пропорционально углу сканирования. Эта особенность устраняет необходимость сложной электронной коррекции и позволяет собирать быструю, относительно недорогую и компактную систему сканирования.

Ниже приведен пример параметров асферической f-theta линзы.

Материал	COC TOPAS (Циклический Олефиновый Сополимер TOPAS)
Диаметр, мм	100
Толщина, мм	40. 3
Рабочий диапазон длин волн, мкм	300-3000
Фокусное расстояние, мм	90

Рис. 2. Распределение напряженности электрического поля ТГц пучка при фокусировке f-theta линзой

Рис. 3. Спектр пропускания f-theta линзы толщиной 40 мм по оси

На рис. 4 показана зависимость поперечной координаты максимума ТГц излучения в фокусе линзы от угла отклонения (угла падения ТГц излучения на f-theta линзу). Как видно из рисунка, в диапазоне углов от -25 до +25 градусов данная зависимость линейна, что позволяет проводить сканирование плоской поверхности с постоянной скоростью.

Рис. 4. Линейность f-theta характеристики линзы

ТГц асферические f-theta линзы изготавливаются по спецификации заказчика. Для выполнения расчета необходимо указать диаметр, длину волны, фокусное расстояние, угол сканирования, поле сканирования, размер входного луча.

Допустимые параметры:

Для получения котировки заполните, пожалуйста,  Форму запроса. 

Склад продукции

Продукция,  доступная для заказа и готовая к отгрузке.

Склад продукции.

Условия приобретения

Минимальный заказ/ Доставка/ Условия оплаты/ Гарантии…

Новый продукт 2023

ТГц фотопроводящие антенны

«Тидекс» представляет ТГц фотопроводящие антенны — устройства, составляющие основу многих систем терагерцовой визуализации и спектроскопии

F-Theta объективы

Дата публикации: 23. 08.2019 11:00

F—Theta объективы

F-Theta объективы разработаны специально для повышения точности лазерных сканирующих систем, а также систем лазерной гравировки. Данные объективы широко применяются при передаче изображений и обработке материалов. При лазерной гравировке, как и при лазерном сканировании, лучших результатов добиваются с применением визуализации в плоском поле. Сферические линзы строят изображения только в круговой плоскости (рис. 1А). Сканирующие объективы с плоским полем решают эту проблему, при этом смещение луча зависит от произведения эффективного фокусного расстояния f на тангенс угла отклонения θ (рис. 1B). Хотя нелинейное смещение может быть высчитано с помощью специальных алгоритмов программного обеспечения, оптимальным решением считается выработка линейного смещения, то есть постоянной скорости сканирования. Изображения, формируемые объективами F-Theta обладают бочкоообразным искажением и прямо пропорциональным к углу отклонения смещением (Рис. 1C). Эта особенность устраняет необходимость сложной электронной коррекции, таким образом появляется возможность создавать быструю, относительно недорогую и компактную систему сканирования.

Рисунок 1. Сканирующие объективы: А – сферическая линзы, В – объектив с плоским полем, С – F-Theta объектив

F-Theta объективы решают множество задач, связанных с лазерным сканированием. Кроме того, они благодаря своей конструкции снижают количество оптических компонентов в системе, где требуется плоское поле визуализации. Эти объективы позволяют формировать более точные размеры пятна, повышать разрешение при сканировании или печати, а также увеличивать интенсивность при гравировке или сварке. Важно отметить, что интенсивность и разрешение постоянны на всей плоскости изображения.

Установка сканирующих объективов

Лазерные сканирующие системы оптимизированы для тщательного контроля диаметра фокального пятна лазерного пучка и точного позиционирования. В основном лазерные сканирующие системы оснащены одним или двумя сканирующими зеркалами, в зависимости от типа установки. Например, в однозеркальной системе зеркало должен располагаться на входном зрачке F-Theta объектива. В системе с парой зеркал входной зрачок F-Theta объектива должен располагаться между двумя зеркалами. Наилучшая производительность F-Theta объектива достигается путем уменьшения расстояния между зеркалами.

Характеристики сканирующих объективов

При выборе F-Theta объективов необходимо обращать внимание на рабочую длину волны, размер пятна, а также на диаметр поля сканирования. Оптимальный подбор этих параметров позволит пользователю рассчитать рабочие величины сканирующей системы: диаметр входного пучка, отклонение сканирующего зеркала, положение зеркала и его положение.
 

Рисунок 2. Кривизна поля (%) и искажение F-Theta объектива (мм) в зависимости от угла отклонения (^о)

Диаметр поля сканирования (или длина сканирования) – длина диагонали квадратной области в плоскости изображения, где пучок может быть сфокусирован объективом. Эта особенность позволяет определить отклонение (по всему фокусному расстоянию). Выходной угол сканирования – угол между выходным пучком, прошедшим сканирующий объектив, и нормалью к плоскости визуализации. Выходной угол сканирования меняется по полю, однако его значение невелико. Следует отметить, что угол выходного сканирования всегда нулевой у телецентрических объективов. Обратное фокусное расстояние – расстояние от вершины линзы (физической) до параксиальной точки фокусировки. Обратное рабочее расстояние – расстояние от корпуса объектива до параксиальной точки фокусировки.

Другой важной особенностью объектива, на которую стоит обратить внимание, является кривизна поля. F-Theta объективы оптимальны для создания плоского поля визуализации, однако на практике необходимо учитывать погрешности, вносимые компонентами. На рис. 2 в качестве примеров показаны графики для F-Theta объектива Thorlabs FTh200-1064, фокусное расстояние которого равно 100 мм, а угол отклонения составляет 28^о. Из рисунка видно, что кривизна поля (мм) и искажение (%) представляют собой функцию угла сканирования. При конструировании сканирующих систем удобно размещать точку нулевой кривизны в середине диапазона сканирования, чтобы снизить погрешности при дальнейшей работе.

Сводные данные

Как было отмечено ранее, цель лазерной системы – создание подходящего размера пятна, с помощью которого достигается нужное разрешение и точное позиционирование по всему полю изображения. Для сканирующих объективов размер пятна дифракционно-ограниченного на уровне интенсивности 1/e² рассчитывается в соответствии с соотношением:

        (1)

где λ – длина волны лазерного источника, f – эффективное фокусное расстояние объектива, A – диаметр входного пучка, C – некоторая константа, вычисляемая как отношение степени освещения зрачка к усечению пучка на входе (для гауссовых пучков C = 1.83, когда входной пучок усекается по уровню 1/e²).

Фокусное расстояние также влияет на диаметр поля сканирования, который рассчитывается по формуле:

        (2)

где L – диагональ квадратной области поля сканирования, θ – наибольший угол отклонения в радианах, f – эффективное фокусное расстояние объектива.

С увеличением угла отклонения, фокусное расстояние системы уменьшается. Это наиболее распространенный подход к поддержанию длины сканирования, поскольку он предоставляет возможность уменьшить размеры оптических компонентов, что в свою очередь позволяет работать с более компактной и экономически эффективной системой. Кроме того, искажения, вызванные нестабильностью двигающихся сканирующих зеркал, будут снижены, поскольку эти искажения регулируются фокусным расстоянием (меньшее фокусное расстояние снижает искажения).

© Thorlabs Inc.

Компания INSCIENCE помогает своим заказчикам решать любые вопросы и потребности по продукции Thorlabs на территории РФ

Линзы F-theta

< вернуться к обзору: Лазерная оптика

< < вернуться к обзору технического руководства

Как было показано в предыдущих пояснениях по LIDT, правильный выбор линзы для используемого лазера и технологических требований может быть трудным и вообще утверждение о юзабилити невозможно. Поэтому здесь объясняются некоторые основные свойства линз, которые обычно необходимы для определенных типов лазеров, и дают приблизительные рекомендации для любого процесса выбора.

Внутренние блики

Двоякие отражения или обратные отражения возникают, когда часть лазерного луча отражается от поверхности линзы или защитного окна к предыдущему элементу линзы.

Лазерные линзы покрыты просветляющими покрытиями, которые переводят свет от показателя преломления воздуха к показателю преломления основного материала линзы. Это уменьшает обратное отражение каждой поверхности с 4 % до 0,2 %. Несмотря на низкие потери на поглощение, использование линз с внутренними ореолами и лазеров SP и USP часто приводит к превышению порога повреждения покрытия или объемного материала.

Большинство сканирующих линз имеют от двух до шести линз. Решением является специальная конструкция, которая предотвращает появление внутренних ореолов рядом с любым элементом объектива. Мы настоятельно рекомендуем использовать такие «беспризорные» линзы в сочетании с лазерами высокой и средней мощности (до киловаттного диапазона), а также с короткоимпульсными лазерами. Объективы USP, пригодные для использования, и объективы без бликов отмечены знаком •. Они состоят из стекол с низким температурным коэффициентом (например, из плавленого кварца) без каких-либо сцементированных поверхностей.

Внешние блики

Блики — это обратные отражения от поверхностей объектива или защитного окна. Лазеры высокой мощности способны повредить оптические элементы, расположенные рядом с обратным отражением.

С одной стороны, фокус внутреннего фантома расположен поверх стеклянной поверхности внутри объектива. Линзы с внутренними ореолами обычно не подходят для мощных лазеров.

С другой стороны, есть внешние призраки, фокусы которых расположены вне корпуса. В этом случае можно безопасно использовать мощные лазеры. Но важно обдуманно выбирать расстояние между объективом и остальной оптической системой. Если внешний фантом находится поверх оптического элемента (обычно зеркала сканера), это может привести к повреждению.

В таблице данных есть поле, называемое «позиция обратного отражения», в котором указаны все позиции внешних фантомов. Расстояние измеряется между фокальной точкой на оптической оси и границей кадра. Средний главный луч является базовым для моделирования. Наклон луча приводит к изменению положения внешнего фантома. Из-за этого оптические элементы перед объективом не должны располагаться вблизи ложного положения (минимальное безопасное расстояние до ложного положения = несколько миллиметров (половина апертуры сканера)).

Стекло из плавленого кварца с покрытием с низким поглощением

Плавленый кварц — это тип стекла с очень высоким сопротивлением, который также имеет очень низкий коэффициент теплового расширения по сравнению с другими оптическими стеклами. Поэтому он обычно используется для минимизации тепловых эффектов. Sill Optics также использует специальные покрытия с низким поглощением для всех объективов из плавленого кварца, чтобы еще больше минимизировать термические эффекты и повысить типичные пороги повреждения. Плавленый кварц в сочетании с покрытиями с низким поглощением рекомендуются для использования со всеми мощными или короткоимпульсными лазерами.

Точечное расширение для применения с лазерами USP. Dieses Phänomen führt bei modernen ultrakurz gepulsten Lasern zu Problemen. Insbesondere bei sehr geringen Pulsdauern im Bereich von einigen hundert Femtosekunden kann die Wellenlänge der emittierten Photonen nicht mehr genau bestimmt werden. Die bei langen Pulsen klar definierbare Wellenlänge verschwimmt somit bei UKP-Lasern und führt zu einer Erhöhung von deren Bandbreite. Dabei hängt die Intensität der spektralen Verbreiterung von der Sollwellenlänge sowie der Pulsdauer ab. Je kürzer der Puls und je größer die Wellenlänge, desto breiter ist der Unschärfebereich.

Таким образом, сканирующая линза без цветокоррекции создает сильно расширенное пятно в широкополосных лазерных приложениях USP. Специальные линзы с цветокоррекцией могут решить эту проблему, но они часто очень дороги из-за ограниченного выбора материала стекла. Оптические очки с высоким поглощением не подходят для применения в USP и быстро нагреваются и вызывают необратимые повреждения внутри линзы.

Хотя полоса пропускания лазеров UKP обычно меньше в ультрафиолетовом диапазоне, цвет трудно исправить, особенно для коротких длин волн. В то время как пятно иногда еще применяется с объективами без цветокоррекции, его форма в УФ-диапазоне очень часто сильно отклоняется от номинальной. Достигнутая форма Гаусса превращается в эллиптическую или даже линейную форму. Продольное искажение пятна вызвано многими спектральными составляющими, сфокусированными со смещением в рабочей плоскости. Смещение намного больше для сильно наклоненных падающих лучей, чем в более центральных областях.

Компания Sill Optics предлагает в своем каталоге три различных сканирующих линзы с цветовой коррекцией, пригодные для использования в соответствии с USP, и всегда готова разработать подходящие для конкретного заказчика короткоимпульсные длинноволновые линзы с новыми фокусными расстояниями.

Оптический угол сканирования описывает максимальный угол, под которым луч попадает во входную апертуру сканирующего объектива, чтобы избежать виньетирования. Имейте в виду, что макс. угол механического сканирования, который описывает угол зеркал сканирования, составляет половину значения угла оптического сканирования.

Линзы F-theta предназначены для фокусировки лазерного луча на плоскости плоского изображения. Их часто используют в сканирующей системе с двумя зеркалами гальванометра. Одно зеркало отвечает за отклонение луча в одну сторону, а второе – в перпендикулярную. В целях моделирования апертурная диафрагма размещается точно посередине между обоими зеркалами. В реальных приложениях нет механической границы для создания какой-либо апертурной диафрагмы. На следующем эскизе показаны оптические элементы, задействованные на оптической оси.

Вы можете найти рекомендуемые положения линз и зеркал в таблице габаритов и спецификаций из технического описания. Использование одинаковых расстояний было бы лучшим вариантом. Но в некоторых приложениях нет возможности для этих положений из-за разных моделей сканеров, меньшего пространства для установки или зеркал сканера, которые нельзя достаточно наклонить. Изменение положения сканирующей линзы приведет к изменению спецификации.

Если пользователь увеличит расстояние между линзой ƒ-тета и сканером, поле сканирования уменьшится из-за увеличения высоты луча на линзе. Виньетирование внешних лучей уменьшает максимальное поле сканирования.

Кроме того, ошибка телецентричности может увеличиться, если изменяется стопорное расстояние апертуры. Расстояние до упора апертуры, указанное в верхней части таблицы данных, является наилучшим расстоянием для минимальной ошибки телецентричности.

Рекомендуемые расстояния до зеркал являются типичными расстояниями до зеркал для некоторых известных моделей сканеров. Если вы используете рекомендуемые расстояния до зеркал, обратные отражения от зеркал сканера или рядом с ними отсутствуют. Если вы меняете положение поля сканирования, очень важно проверить положения обратного отражения, чтобы убедиться, что рядом с положениями зеркала нет внешних ореолов, которые могут повредить эти поверхности.

Если необходимо использовать нерекомендуемое положение сканирующей линзы, не стесняйтесь обращаться к нашей технической команде за изменениями в спецификации и позициями обратного отражения. Пожалуйста, сообщите им о положении вашего зеркала и

Диаграмма диаметра пятна представляет собой цветовую диаграмму, которая показывает изменение диаметра пятна в зависимости от его положения в поле зрения. Цветовой градиент варьируется от наименьшего значения белого до максимального значения синего. Обе оси покрывают макс. поле сканирования. Шкалы на осях показывают положение в рабочей зоне [мм] со средней точкой отсчета. На нижнем и верхнем концах осей вы видите минимальное/максимальное положение поля и наклон механического зеркала [°].

 

Размер диаметра луча зависит от добротности лазерного луча M² и диаметра входного луча. Силл предполагает, что M² равно единице, поэтому приблизительная оценка выполняется путем умножения фактической M² лазера. Диаметр пятна — это диаметр круга, который включает 86,5 % (1/e²) мощности воздействующего лазера.

 

Диаграмма диаметра пятна не всегда относится к максимальной светосиле. В некоторых приложениях интенсивность луча настолько высока, что виньетирование при значении 1/e² было бы неприемлемым. Подробная информация о диаметре входного луча, используемом в моделировании, приведена в тексте под диаграммой.

 

Большинство дизайнов имеют дифракционное ограничение по всему полю сканирования. Но даже эти линзы показывают разный размер пятна, потому что дифракционный предел меняется в зависимости от поля сканирования. Процентное значение в верхней части цветовой шкалы определяет интенсивность этого изменения.

 

Пример: Диаграмма диаметра пятна линзы ƒ-тета S4LFT4010/292

Сканирующая линза является телецентрической, если все лучи (в центре поля и по краям) встречаются с рабочей плоскостью вертикально. Ошибка телецентричности представляет собой максимальный угол между сфокусированным лучом и перпендикуляром рабочей плоскости. Обычно это значение больше на краях поля сканирования.

Идеальная телецентричность возможна только в том случае, если весь свет исходит из одной плоскости. Если расстояние между этой плоскостью и первой поверхностью корпуса линзы равно заднему фокусному расстоянию, то сканирующая линза является телецентрической.
 

Сканер гальванометра наклоняет луч в направлениях x и y с помощью двух соседних зеркал. В результате получается смещение луча, зависящее от наклона зеркала. Для достижения наилучшей телецентричности необходимо расположить теоретическую плоскость, из которой должны исходить все лучи (= заднее фокусное расстояние), точно посередине двух зеркал сканера. Если эта плоскость больше не находится между двумя зеркалами сканера, линза не является телецентрической.

Стандартные линзы Sill рассчитаны на определенную сканирующую головку, но также возможно их использование в сочетании с другими сканерами. Изменение расстояния между зеркалами или диаметра входного луча влияет на такие характеристики, как, например, размер поля сканирования, диаметр пятна или ошибка телецентричности. Файлы «черного ящика» могут быть полезны для имитации спецификаций полной системы в конкретной пользовательской среде. Это относится не только к линзам ƒ-тета, но и к системам линз, которые должны быть интегрированы в оптическую установку. Эти файлы показывают характеристики объектива, не раскрывая его конструкции.

 

Для открытия необходимо сохранить файл в папке «Zemax» → «Черный ящик», чтобы программа имела доступ к данным. После этого вы можете вставить новую поверхность в свой файл дизайна и установить для параметра «Тип поверхности» значение «Линза черного ящика». Чтобы вставить черный ящик, введите полное имя файла черного ящика в поле «комментарий» (например, «f-theta-lens.ZBB»). В принципе, по запросу можно получить файл Black Box любого объектива Sill.

Линза F-Theta | линза, зеркало для волоконного лазера и YAG-лазера | Лазерная оптика | Продукты

Этот объектив фокусирует лазерный луч, сканируемый сканером и т. д. Он используется для высокоскоростного микросверления печатных плат, высокоскоростной маркировки электронных деталей и пластмассовых деталей и т. д.
Высокоточные телецентрические линзы минимизируют искажения и сделать так, чтобы лазерный луч падал почти перпендикулярно к заготовке. Он подходит для такой обработки, как лазерное микросверление.
Широкоугольные нетелецентрические линзы подходят для маркеров, плоттеров и т. д., для которых необходимо быстро сканировать большие площади.
Стандартная линза F-Theta для лазера с длиной волны 1064 нм готова, свяжитесь с нами.

Видео о продукте

Примеры спецификаций

Высокомощное волокно/лазер ближнего инфракрасного диапазона (длина волны 1030–1090 нм, материал: плавленый кварц)

Оптическая схема №	Длина волны (нм)	Эффективное фокусное расстояние (мм)	Диаметр входного зрачка (ммø)	Площадь сканирования (мм кв. )	Телецентрическая ошибка (градусы)	Макс. внешний размер (диаметр (мм) × длина (мм))	Примечания
ФУ1Ф100.3Э10С35ТА	1030～1090	100,3	10	35	1,2	99×78,5	*1,*2
ФУ1Ф163.5Э15С90ТА	1030～1090	163,5	15	90	5,7	150×99	*1,*2
ФК1Ф100Э12С30ТА	1030～1090	100	12	30	2,5	100×123
ФК1Ф100Э12С35ТА	1030～1090	100	12	35	4.1	130×123	*2
ФК1Ф100Э20С20ТА	1030～1090	100	20	20	2,7	116×123
ФК1Ф100Э20С30ТА	1030～1090	100	20	30	3,3	106×121
ФК1Ф160Э14С50ТА	1030～1090	160	14	50	2	130×110
ФК1Ф165Э12С50ТА	1030～1090	165	12	50	3,7	130×176
ФК1Ф180Э20С100ТА	1030～1090	180	20	100	2	200×197
ФК1Ф210Э10С130ТА	1030～1090	210	10	130	2,2	227×160
ФК1Ф240Э20С75ТА	1030～1090	240	20	75	3,5	137×130
ФУ1Ф277Э20С90ТА	1030～1090	277	20	90	6,7	108×70	*2
ФК1Ф330Э10С80ТА	1030～1090	330	10	80	3. 1	118×180	*2
ФК1Ф400Э25С200А	1030～1090	400	25	200	11,3	160×91
ФК1Ф450Э30С200А	1030～1090	450	30	200	10,8	166×118

*1: В наличии, *2: Монтажная резьба (M85)

YAG / Лазер ближнего инфракрасного диапазона

(длина волны 1030–1090 нм, материал: стекло)

Оптическая схема №	Длина волны (нм)	Эффективное фокусное расстояние (мм)	Диаметр входного зрачка (ммø)	Площадь сканирования (мм кв.)	Телецентрическая ошибка (градусы)	Макс. внешний размер (диаметр (мм) × длина (мм))	Примечания
ФС1Ф45Э10С12А	1030～1090	45	10	12	9,9	100×125	*2
ФС1Ф50Э20С10ТА	1030～1090	50	20	10	3,4	130×123	*2
ФС1Ф70Э20С15ТА	1030～1090	70	20	15	7,4	152×221	*2
ФС1Ф80Э10С30ТА	1030～1090	80	10	30	5.1	120×168
ФС1Ф80Э20С25ТА	1030～1090	80	20	25	2,0	150×138	*2
ФС1Ф100Э20С25ТА	1030～1090	100	20	25	5,2	150×174
ФС1Ф100Э25С40А	1030～1090	100	25	40	9,6	145×181
ФС1Ф120Э14С55ТА	1030～1090	120	14	55	3. 1	129×132	*2
ФС1Ф135Э30С40ТА	1030～1090	135	30	40	3	130×150
ФС1Ф160Э30С40ТА	1030～1090	160	30	40	2,5	130×110
ФС1Ф163Э14С80ТА	1030～1090	163	14	80	6.1	130×86
ФС1Ф163Э20С90А	1030～1090	163	20	90	15,3	145×84
ФС1Ф200Э15С120А	1030～1090	200	15	120	16	170×200
ФС1Ф200Э20С100А	1030～1090	200	20	100	12,8	136×177
ФС1Ф300Э25С50ТА	1030～1090	300	25	50	7	110×159	*2
ФС1Ф310Э30С210А	1030～1090	310	30	210	25,8	210×257
ФС1Ф370Э20С170А	1030～1090	370	20	170	20	145×168
ФС1Ф400Э20С200А	1030～1090	400	20	200	12,8	130×75
ФС1Ф450Э30С300А	1030～1090	450	30	300	26,3	210×218
ФС1Ф630Э20С300А	1030～1090	630	20	300	13,6	130×73

*2: Монтажная резьба (M85)

YAG SHG / Зеленый лазер

(длина волны 532 нм, материал: стекло или плавленый кварц)

Оптическая схема №	Длина волны (нм)	Эффективное фокусное расстояние (мм)	Диаметр входного зрачка (ммø)	Площадь сканирования (мм кв. )	Телецентрическая ошибка (градусы)	Макс. внешний размер (диаметр (мм) × длина (мм))	Примечания
ФУ2Ф100Э10С35ТА	532	163,9	10	90	1,3	99×78,7	*1,*2
ФУ2Ф163.9Э10С90ТА	532	100	10	35	4,9	122×98	*1,*2
ФС2Ф70Е10С25ТА	532	70	10	25	4,9	150×134	*2
ФС2Ф87Э15С20ТА	532	87	15	20	0,7	115×132
ФС2Ф100Е20С20ТА	532	100	20	20	5,2	150×174
ФС2Ф125Е9С45ТА	532	125	9	45	1,9	114×109
ФС2Ф165Е14С90А	532	165	14	90	9,8	174×216
ФС2Ф200Э15С50ТА	532	200	15	50	3,5	90×66
ФС2Ф206Э10С50ТА	532	206	10	50	0,7	90×68
ФС2Ф7230Э20С100ТА	532	230	20	100	4,7	163×153
ФС2Ф250Е7. 5С160А	532	250	7,5	160	10,9	160×83
ФС2Ф250Е15С120А	532	250	15	120	23	140×172
ФС2Ф370Э20С170А	532	370	20	170	19,9	145×164
ФС2Ф400Э20С50ТА	532	400	20	50	3.1	110×87	*2
ФС2Ф600Е30С230А	532	600	30	230	8,5	206×162
ФС2Ф633Е30С300А	532	633	30	300	13	158×88

*1：В наличии, *2：Крепежная резьба (M85)

YAG THG / УФ-лазер

(длина волны: 355 нм, материал: плавленый кварц)

Оптическая схема №	Длина волны (нм)	Эффективное фокусное расстояние (мм)	Диаметр входного зрачка (ммø)	Площадь сканирования (мм кв. )	Телецентрическая ошибка (градусы)	Макс. внешний размер (диаметр (мм) × длина (мм))	Примечания
ФУ3Ф100.2Э10С35ТА	355	100,2	10	35	1,2	99×78,7	*1,*2
ФС3Ф77Э15С10ТА	355	77	15	10	0,6	81×153	*2
ФС3Ф86Е7С20ТА	355	86	7	20	2,9	105×111
ФС3Ф100Э4С34ТА	355	100	4	34	2,5	130×113
ФС3Ф100Э10С36ТА	355	100	10	36	1,3	130×110
ФС3Ф100Е12С25ТА	355	100	12	25	3,5	122×125
ФС3Ф100Э12С35ТА	355	100	12	35	3	120×111
ФС3Ф110Э9С50ТА	355	110	9	50	2,9	125×149
ФС3Ф112Э8С50ТА	355	112	8	50	2,7	120×150
ФС3Ф125Э9С50ТА	355	125	9	50	1,8	120×96
ФС3Ф150Э15С50ТА	355	150	15	50	1,2	154×124
ФС3Ф160Э13С50ТА	355	160	13	50	1,6	120×110
ФС3Ф170Э10С65А	355	170	10	65	6,3	104×66	*2
ФС3Ф175Э30С35ТА	355	175	30	35	0,9	135×141
ФС3Ф240Э13С75ТА	355	240	13	75	3,2	122×130
ФС3Ф257Э6С106ТА	355	257	6	106	0,8	197×268
ФС3Ф290Э10С100ТА	355	290	10	100	0,6	192×248	*2
ФС3Ф300Э4С54ТА	355	300	4	54	4,5	85×72
ФС3Ф350Э15С120А	355	350	15	120	14	135×201
ФС3Ф350Э30С75ТА	355	350	30	75	3,3	131×120
ФС3Ф400Э10С200А	355	400	10	200	12,1	130×87
ФС3Ф400Э20С50ТА	355	400	20	50	3. 1	130×87	*2
ФС3Ф430Э20С100А	355	430	20	100	5,9	136×207	*2
ФС3Ф500Э10С110ТА	355	500	10	110	3,4	135×244	*2
ФС3Ф630Э30С300А	355	630	30	300	19,9	180×202
ФС3Ф660Э20С300А	355	660	20	300	8,6	229×229

*1：В наличии, *2：Крепежная резьба (M85)

Лазер YAG FHG / DUV

(длина волны: 266 нм, материал: плавленый кварц)

Оптическая схема №

Длина волны (нм)

Эффективное фокусное расстояние (мм)

Диаметр входного зрачка (ммø)

Площадь сканирования (мм кв. <- Предыдущий пост: Pro kraft: Профессиональный инструмент Procraft (Прокрафт) в Москве Следующий пост: Краскопульт пневматический зубр: Краскопульт пневматический ЗУБР «МАСТЕР» «МС 200», c верхним бачком, 1,3мм по цене 1 540 руб. у официального партнера ЗУБР в России -> Всего комментариев: 0 Оставить комментарий Отменить ответ Ваш email не будет опубликован. Комментарий: Вы можете использовать следующие HTML тэги: <a href="" title=""> <abbr title=""> <acronym title=""> <b> <blockquote cite=""> <cite> <code> <del datetime=""> <em> <i> <q cite=""> <s> <strike> <strong> Имя Email Сайт